Закрыть

Что такое сила лоренца – определение, формулы, правило левой руки

определение, формулы, правило левой руки

В статье расскажем про магнитную силу Лоренца, как она действует на проводник, рассмотрим правило левой руки для силы Лоренца и момент силы действующий на контур с током.

Сила Лоренца — это сила, которая действует на заряженную частицу, падающую с определенной скоростью в магнитное поле. Величина этой силы зависит от величины магнитной индукции магнитного поля B, электрического заряда частицы q и скорости v, с которой частица падает в поле.

То, как магнитное поле B ведет себя по отношению к нагрузке полностью отличается от того, как это наблюдается для электрического поля Е. Прежде всего, поле B не реагирует на нагрузку. Однако когда нагрузка перемещается в поле B, появляется сила, которая выражается формулой, которую можно рассматривать как определение поля B:

Таким образом, видно, что поле B выступает в качестве силы, перпендикулярной к направлению вектора скорости V нагрузок и направление вектора B. Это можно проиллюстрировать на диаграмме:

На диаграмме q положительный заряд!

Единицы поля B могут быть получены из уравнения Лоренца. Таким образом, в системе СИ единица B равна 1 тесла (1T). В системе CGS полевой единицей является Гаусс (1G). 1T = 104G

Движение заряда в поле B показано на анимации

Движение заряда в поле B показано на анимации

Для сравнения показана анимация движения как положительного, так и отрицательного заряда.

Движение заряда в поле B показано на анимацииДвижение заряда в поле B показано на анимации

Когда поле B охватывает большую площадь, заряд q, движущийся перпендикулярно направлению вектора B, стабилизирует свое движение по круговой траектории. Однако, когда вектор v имеет компонент, параллельный вектору B, тогда путь заряда будет спиралью, как показано на анимации

Движение заряда в поле B показано на анимации

Сила Лоренца на проводник с током

Сила, действующая на проводник с током, является результатом силы Лоренца, действующей на движущиеся носители заряда, электроны или ионы. Если в разделе направляющей длиной l, как на чертеже

Схематично сила Лоренца воздействует на движущиеся носители заряда

полный заряд Q движется, тогда сила F, действующая на этот сегмент, равна

Формула силы, которая действует на заряд

Частное Q / t является значением протекающего тока I и, следовательно, сила, действующая на участок с током, выражается формулой

Формула силы, действующей на участок с током

Чтобы учесть зависимость силы F от угла между вектором B и осью отрезка, длина отрезка l была задана характеристиками вектора.

Только электроны движутся в металле под действием разности потенциалов; ионы металлов остаются неподвижными в кристаллической решетке. В растворах электролитов анионы и катионы подвижны.

Правило левой руки сила Лоренца

Правило левой руки сила Лоренца — определяющее направление и возврат вектора магнитной (электродинамической) энергии.

Если левая рука расположена так, что линии магнитного поля направлены перпендикулярно внутренней поверхности руки (чтобы они проникали внутрь руки), а все пальцы — кроме большого пальца — указывают направление протекания положительного тока (движущаяся молекула), отклоненный большой палец указывает направление электродинамической силы, действующей на положительный электрический заряд, помещенный в это поле (для отрицательного заряда, сила будет противоположная).

Правило левой руки сила Лоренца

Второй способ определения направления электромагнитной силы заключается в расположении большого, указательного и среднего пальцев под прямым углом. При таком расположении указательный палец показывает направление линий магнитного поля, направление среднего пальца — направление движения тока, а также направление большого пальца силы. 

Правило левой руки сила Лоренца

Момент силы, действующий на контур с током в магнитном поле

Момент силы, действующей на контур с током в магнитном поле (например, на проволочную катушку в обмотке электродвигателя), также определяется силой Лоренца. Если петля (отмеченная на схеме красным цветом) может вращаться вокруг оси, перпендикулярной полю B, и проводит ток I, то появляются две неуравновешенные силы F, действующие в стороны от рамы, параллельной оси вращения.

Рисунок Момента силы, действующей на контур с током в магнитном поле

Момент этих сил М

Формула момента сил действующих на контур

Определим вектор магнитного момента контура

Формула вектора магнитного момента контура

Теперь мы можем сохранить крутящий момент в виде

Формула вектора магнитного момента контура

Эти силы, действующие на элементы петли перпендикулярно оси вращения, направлены и взаимно компенсируются.

meanders.ru

Лоренца сила — это… Что такое Лоренца сила?

  • ЛОРЕНЦА СИЛА — сила, действующая на заряж. ч цу, движущуюся в эл. магн. поле. Ф ла для Л. с. F впервые получена X. А. Лоренцем, обобщившим эксперим. данные, имеет вид: F = eE+e/c(vB), (*) где е заряд ч цы, Е напряжённость электрич. поля, В магнитная индукция, v …   Физическая энциклопедия

  • ЛОРЕНЦА СИЛА — ЛОРЕНЦА СИЛА, сила (f), действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле; выражается установленной Х.А. Лоренцем в конце 19 в. формулой f= qE+q(vxB) (в СИ), где q, v заряд и скорость частицы соответственно; E напряженность… …   Современная энциклопедия

  • ЛОРЕНЦА СИЛА — сила (f), действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле; выражается установленной Х. А. Лоренцем в кон. 19 в. формулой: (в СГС системе единиц), где ?, ? заряд и скорость частицы, Е напряженность электрического поля, В… …   Большой Энциклопедический словарь

  • Лоренца сила — ЛОРЕНЦА СИЛА, сила (f), действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле; выражается установленной Х.А. Лоренцем в конце 19 в. формулой f= qE+q(vxB) (в СИ), где q, v заряд и скорость частицы соответственно; E напряженность… …   Иллюстрированный энциклопедический словарь

  • Лоренца сила — сила (f), действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле; выражается установленной Х. А. Лоренцем в конце XIX в. формулой: (в СГС системе единиц), где e, v  заряд и скорость частицы, E  напряжённость электрического поля, B  …   Энциклопедический словарь

  • Лоренца сила —         сила, действующая на заряженную частицу, движущуюся в электромагнитном поле. Формула для Л. с. F была впервые получена Х. А. Лоренцом как результат обобщения опыта и имеет вид:          F = eE + υB].          Здесь е заряд частицы, Е… …   Большая советская энциклопедия

  • ЛОРЕНЦА СИЛА — сила, действующая со стороны заданного электромагнитного поля на движущуюся заряженную частицу. Выражение для Л. с. Fбыло впервые дано Г. Лоренцем (см. [1]): где Е напряженность электрич. поля, В магнитная индукция, V скорость заряженной частицы… …   Математическая энциклопедия

  • ЛОРЕНЦА СИЛА — сила, действующая со стороны электромагнитного поля на движущуюся заряж. частицу. Л. с. F равна F = QE + О [v, В], где О заряд частицы, Е напряжённость электрич. поля, В магнитная индукция, a v скорость частицы относительно той инерциальной… …   Большой энциклопедический политехнический словарь

  • ЛОРЕНЦА СИЛА — сила (f), действующая на заряженную частицу, движущуюся в эл. магн. поле; выражается установленной X. А. Лоренцем и кон. 19 в. ф лой: f= е(Е+1/C[vB]) (в СГС системе единиц), где е, v заряд и скорость частицы, Е напряжённость электрич. поля, В… …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • СИЛА — векторная величина мера механического воздействия на тело со стороны др. тел, а также интенсивности др. физ. процессов и полей. Силы бывают различными: (1) С. Ампёра сила, с которой (см.) действует на проводник с током; направление вектора силы… …   Большая политехническая энциклопедия

  • dic.academic.ru

    Сила Лоренца — это… Что такое Сила Лоренца?

    Сила Лоренца — сила, с которой, в рамках классической физики, электромагнитное поле действует на точечную заряженную частицу. Иногда силой Лоренца называют силу, действующую на движущийся со скоростью заряд лишь со стороны магнитного поля, нередко же полную силу — со стороны электромагнитного поля вообще[1], иначе говоря, со стороны электрического и магнитного полей. Выражается в СИ как:

    Названа в честь голландского физика Хендрика Лоренца, который вывел выражение для этой силы в 1892 году. За три года до Лоренца правильное выражение было найдено Хевисайдом[2].

    Макроскопическим проявлением силы Лоренца является сила Ампера.

    Уравнение (единицы СИ)

    Заряженная частица

    Сила Лоренца f действующая на заряженную частицу (заряда q) при движении (с постоянной скоростью v). E поле и B поле меняются в пространстве и во времени.

    Сила F действующая на частицу с электрическим зарядом q, движущуюся с постоянной скоростью v, во внешнем электрическом E и магнитном B полях, такова:

    где × векторное произведение. Все величины выделенные жирным являются векторами. Более явно:

    где r — радиус-вектор заряженной частицы, t — время, точкой обозначена производная по времени.

    Непрерывное распределение заряда

    Сила Лоренца (на единичный 3-объём) f действующая на непрерывное распределение заряда (зарядовая плотность ρ) при движении. 3-плотность потока J соответствует движению заряженного элемента dq в объеме dV .

    Для непрерывного распределения заряда, сила Лоренца принимает вид:

    где dF — сила, действующая на маленький элемент dq.

    Ковариантная запись

    4-сила выражается через вектор 4-скорости частицы по формуле

    , где  — 4-сила, q — заряд частицы,  — тензор электромагнитного поля,  — 4-скорость.

    Частные случаи

    u_\nu

    Направление движения частицы в зависимости от её заряда при векторе магнитной индукции, перпендикулярном вектору скорости (к нам из плоскости рисунка, перпендикулярно ей)

    В однородном магнитном поле, направленном перпендикулярно вектору скорости, под действием силы Лоренца заряженная частица будет равномерно двигаться по окружности постоянного радиуса (называемого также гирорадиусом). Сила Лоренца в этом случае является центростремительной силой:

    Работа силы Лоренца будет равна нулю, поскольку векторы силы и скорости всегда ортогональны. При скорости , намного меньшей скорости света, круговая частота не зависит от :

    Если заряженная частица движется в магнитном поле так, что вектор скорости составляет с вектором магнитной индукции угол , то траекторией движения частицы является винтовая линия с радиусом и шагом винта :

    Применение силы Лоренца

    Эксперимент, показывающий воздействие силы Лоренца на заряженные частицы

    Пучок электронов, движущихся по круговой траектории под воздействием магнитного поля. Свечение вызвано возбуждением атомов остаточного газа в баллоне

    В электроприборах

    Основным применением силы Лоренца (точнее, её частного случая — силы Ампера) являются электрические машины (электродвигатели и генераторы). Сила Лоренца широко используется в электронных приборах для воздействия на заряженные частицы (электроны и иногда ионы), например, в телевизионных электронно-лучевых трубках, а также в масс-спектрометрии и МГД генераторах.

    В ускорителях заряженных частиц

    Сила Лоренца также используется в ускорителях заряженных частиц, задавая орбиту, по которой движутся эти частицы.

    В вооружении

    • См. рельсотрон, или, как его ещё называют, рэйлган («рельсовая пушка»)

    Другие применения

    Примечания

    1. Такая двойственность применения термина «сила Лоренца», очевидно, объясняется историческими причинами: дело в том, что сила, действующая на точечный заряд со стороны только электрического поля была известна задолго до Лоренца — Закон Кулона был открыт в 1785 году. Лоренц же получил общую формулу для действия и электрического и магнитного полей, отличающуюся от прежней как раз выражением для магнитного поля. Поэтому то и другое, вполне логично, называют его именем.
    2. Болотовский Б. М. Оливер Хевисайд. — Москва: Наука, 1985. — С. 43-44. — 260 с.

    См. также

    dic.academic.ru

    определение, формула, физический смысл, применение

    Сила Лоренца Силой Лоренца называют силу, которая действует со стороны электромагнитного поля на движущийся электрический заряд. Весьма нередко силой Лоренца называют лишь магнитную составляющую этого поля. Формула для определения:

    F = q(E+vB),

    где q — заряд частицы; Е — напряжённость электрического поля; B — магнитная индукция поля; v — скорость частицы. 

    Сила Лоренца очень похожа по своему принципу на силу Ампера, разница заключается в том, что последняя действует на весь проводник, который в целом электрически нейтральный, а сила Лоренца описывает влияние электромагнитного поля лишь на единичный движущийся заряд.

    Сила Лоренца, определение, формула, физический смыслОна характеризуется тем, что не изменяет скорость перемещения зарядов, а лишь воздействует на вектор скорости, то есть способна изменять направление движения заряженных частиц.

    В природе сила Лоренца позволяет защищать Землю от воздействия космической радиации. Под её воздействием падающие на планету заряженные частицы отклоняются от прямой траектории благодаря присутствию магнитного поля Земли, вызывая полярные сияния.

    В технике сила Лоренца используется очень часто: во всех двигателях и генераторах именно она приводит во вращение ротор под действием электромагнитного поля статора.

    Таким образом, в любых электромоторах и электроприводах основным видом силы является Лоренцева. Кроме того, она применяется в ускорителях заряженных частиц, а также в электронных пушках, которые раньше устанавливались в ламповых телевизорах. В кинескопе испускаемые пушкой электроны отклоняются под влиянием электромагнитного поля, что происходит при участии Лоренцевой силы.

    Кроме того, эта сила используется в масс-спектрометрии и масс-электрографии для приборов, способных сортировать заряженные частицы в зависимости от их удельного заряда (отношение заряда к массе частицы). Это позволяет с высокой точностью определять массу частиц. Также находит применение в других КИП, например, в бесконтактном способе измерения расхода электропроводящих жидких сред (расходомеры). Это очень актуально, если жидкая среда обладает очень высокой температурой (расплав металлов, стекла и др.).

    pue8.ru

    . Сила Лоренца

    Сила
    Ампера
    ,
    действующая на отрезок проводника
    длиной Δl
    с силой тока I,
    находящийся в магнитном поле B,

    может
    быть выражена через силы, действующие
    на отдельные носители заряда.

    Пусть
    концентрация носителей свободного
    заряда в проводнике есть n,
    а q
    – заряд носителя. Тогда произведение
    n q υ S,
    где υ – модуль скорости упорядоченного
    движения носителей по проводнику, а S
    – площадь поперечного сечения проводника,
    равно току, текущему по проводнику:

    Выражение
    для силы Ампера можно записать в виде:

    F = q n S Δl υB sin α.

    Так
    как полное число N
    носителей свободного заряда в проводнике
    длиной Δl
    и сечением S
    равно n S Δl,
    то сила, действующая на одну заряженную
    частицу, равна

    FЛ = q υ B sin α.

    Эту
    силу называют силой
    Лоренца
    .
    Угол α в этом выражении равен углу между
    скоростью
    и
    вектором
    магнитной индукции
     
    Направление силы Лоренца, действующей
    на положительно заряженную частицу,
    так же, как и направление силы Ампера,
    может быть найдено по правилу
    левой руки

    или по правилу
    буравчика
    .
    Взаимное расположение векторов
    ,

    и

    для
    положительно заряженной частицы показано
    на рис. 1.18.1.

    Сила
    Лоренца направлена перпендикулярно
    векторам
    и

    При
    движении заряженной частицы в магнитном
    поле сила Лоренца работы не совершает.

    Поэтому модуль вектора скорости при
    движении частицы не изменяется.

    Если
    заряженная частица движется в однородном
    магнитном поле под действием силы
    Лоренца, а ее скорость
    лежит
    в плоскости, перпендикулярной вектору

    то
    частица будет двигаться по окружности
    радиуса

    Сила
    Лоренца в этом случае играет роль
    центростремительной силы (рис. 1.18.2).

    Рисунок
    1.18.2.

    Круговое
    движение заряженной частицы в
    однородном магнитном поле

    Период
    обращения частицы в однородном магнитном
    поле равен

    Это
    выражение показывает, что для заряженных
    частиц заданной массы m
    период обращения не зависит от скорости
    υ и радиуса траектории R.

    Угловая
    скорость движения заряженной частицы
    по круговой траектории

    называется
    циклотронной
    частотой
    .
    Циклотронная частота не зависит от
    скорости (следовательно, и от кинетической
    энергии) частицы. Это обстоятельство
    используется в циклотронах
    – ускорителях тяжелых частиц (протонов,
    ионов). Принципиальная схема циклотрона
    приведена на рис. 1.18.3.

    Рисунок
    1.18.3.

    Движение
    заряженных частиц в вакуумной камере
    циклотрона

    Между
    полюсами сильного электромагнита
    помещается вакуумная камера, в которой
    находятся два электрода в виде полых
    металлических полуцилиндров (дуантов).
    К дуантам приложено переменное
    электрическое напряжение, частота
    которого равна циклотронной частоте
    .
    Заряженные частицы инжектируются в
    центре вакуумной камеры. Частицы
    ускоряются электрическим полем в
    промежутке между дуантами. Внутри
    дуантов частицы движутся под действием
    силы Лоренца по полуокружностям, радиус
    которых растет по мере увеличения
    энергии частиц. Каждый раз, когда частица
    пролетает через зазор между дуантами,
    она ускоряется электрическим полем.
    Таким образом, в циклотроне, как и во
    всех других ускорителях, заряженная
    частица ускоряется электрическим полем,
    а удерживается на траектории магнитным
    полем. Циклотроны позволяют ускорять
    протоны до энергии порядка 20 МэВ.

    Однородные
    магнитные поля используются во многих
    приборах и, в частности, в масс-спектрометрах
    – устройствах, с помощью которых можно
    измерять массы заряженных частиц –
    ионов или ядер различных атомов.
    Масс-спектрометры используются для
    разделения изотопов,
    то есть ядер атомов с одинаковым зарядом,
    но разными массами (например, 20Ne
    и 22Ne).
    Простейший масс-спектрометр показан
    на рис. 1.18.4. Ионы, вылетающие из
    источника S,
    проходят через несколько небольших
    отверстий, формирующих узкий пучок.
    Затем они попадают в селектор
    скоростей
    ,
    в котором частицы движутся в скрещенных
    однородных электрическом и магнитном
    полях
    .
    Электрическое поле создается между
    пластинами плоского конденсатора,
    магнитное поле – в зазоре между полюсами
    электромагнита. Начальная скорость

    заряженных
    частиц направлена перпендикулярно
    векторам
    и

    На
    частицу, движущуюся в скрещенных
    электрическом и магнитном полях,
    действуют электрическая сила
    и
    магнитная
    сила Лоренца
    .
    При условии E = υB
    эти силы точно уравновешивают друг
    друга. Если это условие выполняется,
    частица будет двигаться равномерно и
    прямолинейно и, пролетев через конденсатор,
    пройдет через отверстие в экране. При
    заданных значениях электрического и
    магнитного полей селектор выделит
    частицы, движущиеся со скоростью
    υ = E / B.

    Далее
    частицы с одним и тем же значением
    скорости попадают в камеру масс-спектрометра,
    в которой создано однородное магнитное
    поле
    Частицы
    движутся в камере в плоскости,
    перпендикулярной магнитному полю, под
    действием силы Лоренца. Траектории
    частиц представляют собой окружности
    радиусов R = mυ / qB’.
    Измеряя радиусы траекторий при известных
    значениях υ и B’
    можно определить отношение q / m.
    В случае изотопов (q1 = q2)
    масс-спектрометр позволяет разделить
    частицы с разными массами.

    Современные
    масс-спектрометры позволяют измерять
    массы заряженных частиц с точностью
    выше 10–4.

    Рисунок
    1.18.4.

    Селектор
    скоростей и масс-спектрометр

    Если
    скорость частицы
    имеет
    составляющую
    вдоль
    направления магнитного поля, то такая
    частица будет двигаться в однородном
    магнитном поле по спирали. При этом
    радиус спирали R
    зависит от модуля перпендикулярной
    магнитному полю составляющей υ
    вектора
    а
    шаг спирали p
    – от модуля продольной составляющей
    υ||
    (рис. 1.18.5).

    Рисунок
    1.18.5.

    Движение
    заряженной частицы по спирали в
    однородном магнитном поле

    Таким
    образом, траектория заряженной частицы
    как бы навивается на линии магнитной
    индукции. Это явление используется в
    технике для магнитной
    термоизоляции высокотемпературной
    плазмы
    ,
    то есть полностью ионизированного газа
    при температуре порядка 106 K.
    Вещество в таком состоянии получают в
    установках типа «Токамак» при изучении
    управляемых термоядерных реакций.
    Плазма не должна соприкасаться со
    стенками камеры. Термоизоляция достигается
    путем создания магнитного поля специальной
    конфигурации. В качестве примера на
    рис. 1.18.6 изображена траектория
    движения заряженной частицы в магнитной
    «бутылке»

    (или ловушке).

    Рисунок
    1.18.6.

    Магнитная
    «бутылка». Заряженные частицы не
    выходят за пределы «бутылки». Магнитное
    поле «бутылки» может быть создано с
    помощью двух круглых катушек с током

    Аналогичное
    явление происходит в магнитном поле
    Земли, которое является защитой для
    всего живого от потоков заряженных
    частиц из космического пространства.
    Быстрые заряженные частицы из космоса
    (главным образом от Солнца) «захватываются»
    магнитным полем Земли и образуют так
    называемые радиационные
    пояса

    (рис. 1.18.7), в которых частицы, как в
    магнитных ловушках, перемещаются туда
    и обратно по спиралеобразным траекториям
    между северным и южным магнитными
    полюсами за времена порядка долей
    секунды. Лишь в полярных областях
    некоторая часть частиц вторгается в
    верхние слои атмосферы, вызывая полярные
    сияния. Радиационные пояса Земли
    простираются от расстояний порядка
    500 км до десятков земных радиусов.
    Следует вспомнить, что южный магнитный
    полюс Земли находится вблизи северного
    географического полюса (на северо-западе
    Гренландии). Природа земного магнетизма
    до сих пор не изучена.

    Рисунок
    1.18.7.

    Радиационные
    пояса Земли. Быстрые заряженные
    частицы от Солнца (в основном электроны
    и протоны) попадают в магнитные ловушки
    радиационных поясов. Частицы могут
    покидать пояса в полярных областях
    и вторгаться в верхние слои атмосферы,
    вызывая полярные сияния

    Контрольные
    вопросы

    1.Опишите
    опыты Эрстеда и Ампера.

    2.Что
    является источником магнитного поля?

    3.
    В чем состоит гипотеза Ампера, объясняющая
    существования магнитного поля постоянного
    магнита?

    4.В
    чем состоит принципиальное отличие
    магнитного поля от электрического?

    5.Сформулируйте
    определение вектора магнитной индукции.

    6.
    Почему магнитное поле называется
    вихревым?

    7.
    Сформулируйте законы:

    А)
    Ампера;

    Б)
    Био-Савара-Лапласа.

    8.
    Чему равен модуль вектора магнитной
    индукции поля прямого тока?

    9.
    Сформулируйте определение единицы силы
    тока (ампера) в Международной системе
    единиц.

    10.
    Запишите формулы, выражающую величину:

    А)
    модуля вектора магнитной индукции;

    Б)
    силы Ампера;

    В)
    силы Лоренца;

    Г)
    периода обращения частицы в однородном
    магнитном поле;

    Д)
    радиуса кривизны окружности, при движении
    заряженной частицы в магнитном поле;

    Тест
    для самоконтроля

          1. Что
            наблюдалось в опыте Эрстеда?

    1)
    Взаимодействие двух параллельных
    проводников с током.

    2)
    Взаимодействие двух магнитных стрелок

    3)
    Поворот .магнитной стрелки вблизи
    проводника при пропускании через него
    тока.

    4)
    Возникновение электрического тока в
    катушке пнри вдвигании в нее магнита.

    Ответ:

          1. Как
            взаимодействуют два параллельных
            проводника, если по ним пропускают
            токи в одном направлении?

    1. Притягиваются;

    2. Отталкиваются;

    3. Сила
      и момент сил равны нулю.

    4. Сила
      равна нулю, но момент сил не равен нулю.

    Ответ:

          1. Какая
            формула определяет выражение модуля
            силы Ампера?

    1. Ответ:

          1. Какая
            формула определяет выражение модуля
            силы Лоренца?

    А)

    Б)

    В)

    Г)

    Ответ:

          1. Прямолинейный
            проводник с током длиной l=
            10см, сила тока в котором I=3
            А, находится в однородном магнитном
            поле с индукцией И= 4 Тл и расположен
            под углом =600
            к вектору

            Чему равна сила, действующая на
            проводник со стороны магнитного поля?

    1. 0,6
      Н; 2) 1 Н; 3) 1,4 Н; 4) 2,4 Н.

    Ответ:

          1. Прямоугольную
            рамку с током поместили в однородное
            магнитное поле, линии индукции

            которого
            оказались параллельными её плоскости.
            При силе тока в рамке I=4
            А на неё стал действовать момент сил
            М=2 Нм.
            Чему равен модуль индукции магнитного
            поля? Площадь рамки равна S=0,5
            м2.

    1)
    0,5 Тл; 2) 1 Тл; 3) 2 Тл; 4) 0,8 Тл.

    Ответ:

          1. Электрон
            со скоростью V
            влетает в магнитное поле с модулем
            индукции В перпендикулярно магнитным
            линиям. Какое выражение соответствует
            радиусу орбиты электрона?

    Ответ:
    1)
    2)4)

    8.
    Как
    изменится период обращения заряженной
    частицы в циклотроне при увеличении её
    скорости в 2 раза? (
    V<<c).

    1)
    Увеличится в 2 раза; 2) Увеличится в 2
    раза;

    3)
    Увеличится в 16 раз; 4) Не изменится.

    Ответ:

    9.Какой
    формулой определяется модуль индукции
    магнитного поля, созданного в центре
    кругового тока с радиусом окружности
    R?

    1)
    2)
    3)
    4)

    Ответ:

    10.Сила
    тока в катушке равна
    I.
    Какой из формул определяется модуль
    индукции магнитного поля в середине
    катушки длиной

    l
    c
    числом витков
    N?

    1)
    2)
    3)
    4)

    Лабораторная
    работа №

    Определение
    горизонтальной составляющей индукции
    магнитного поля Земли.

    Краткая
    теория к лабораторной работе.

    Магнитное
    поле это материальная среда, передающая
    так называемые магнитные взаимодействия.
    Магнитное поле является одной из форм
    проявления электромагнитного поля.

    Источниками
    магнитных полей являются движущиеся
    электрические за­ряды, проводники с
    током и переменные электрические поля.
    Порождаясь дви­жущимися зарядами
    (токами), магнитное поле, в свою очередь,
    действует толь­ко на движущиеся заряды
    (токи), на неподвижные же заряды оно
    действия не оказывает.

    Основной
    характеристикой магнитного поля является
    вектор магнитной индукции
    :

    (1)

    Модуль
    вектора магнитной индукции численно
    равен максимальной си­ле, действующей
    со стороны магнитного поля на проводник
    единичной длины, по которому протекает
    ток единичной силы. Вектор

    образует
    правую тройку с вектором силы и
    направлением тока. Таким образом,
    магнитная индукция это силовая
    характеристика магнитного поля.

    Единицей
    магнитной индукции в СИ является Тесла
    (Тл).

    Силовыми
    линиями магнитного поля называются
    воображаемые линии, в каждой точке
    которых касательные совпадают с
    направлением вектора магнитной индукции.
    Магнитные силовые линии всегда замкнуты,
    никогда не пересекаются.

    Закон
    Ампера определяет силовое действие
    магнитного поля на проводник с током.

    Если
    в магнитное поле с индукцией

    помещен
    проводник с током, то на каждый направленный
    по току элемент

    проводника
    действует сила Ампера, определяемая
    соотношением

    .

    (2)

    Направление
    силы Ампера совпадает с направлением
    векторного произ­ведения
    ,
    т.е.
    она перпендикулярна плоскости, в которой
    лежат векторы

    и

    (рис.1).

    Рис.
    1. К определению направления силы Ампера

    Если

    перпендикулярен
    ,
    то
    направление силы Ампера можно определить
    по правилу левой руки: четыре вытянутых
    пальца направить по току, ладонь
    расположить перпендикулярно силовым
    линиям, тогда большой палец покажет
    направление силы Ампера. Закон Ампера
    положен в основу определения магнитной
    индукции, т.е. соотношение (1) следует из
    формулы (2), записанной в скалярном виде.

    Сила
    Лоренца – это сила, с которой
    электромагнитное поле действует на
    движущуюся в этом поле заряженную
    частицу. Формула силы Лоренца была
    впервые получена Г. Лоренцем как результат
    обобщения опыта и имеет вид:

    .

    (3)

    где


    сила, действующая на заряженную частицу
    в электрическом поле с напряженностью
    ;


    сила,
    действующая на заряженную частицу в
    магнитном поле.

    Формулу
    для магнитной составляющей силы Лоренца
    можно получить из закона Ампера, учитывая,
    что ток – это упорядоченное движение
    электрических зарядов. Если бы магнитное
    поле не действовало на движущиеся
    заряды, оно не оказывало бы действия и
    на проводник с током. Магнитная
    составляющая силы Лоренца определяется
    выражением:

    .

    (4)

    Направлена
    эта сила перпендикулярно плоскости, в
    которой лежат векторы скорости

    и
    индукции магнитного поля
    ;
    её
    направление совпадает с направлением
    векторного произведения

    для
    q
    >
    0 и с направлением

    для
    q>0
    (рис.
    2).

    Рис.
    2. К определению направления магнитной
    составляющей силы Лоренца

    Если
    вектор

    перпендикулярен
    вектору
    ,
    то
    направление магнитной составляющей
    силы Лоренца для положительно заряженных
    частиц можно найти по правилу левой
    руки, а для отрицательно заряженных
    частиц по правилу правой руки. Так как
    магнитная составляющая силы Лоренца
    всегда направлена перпендикулярно
    скорости
    ,
    то
    работы по перемещению частицы она не
    совершает. Она может лишь изменять
    направление скорости
    ,
    искривлять
    траекторию движения частицы, т.е.
    выполнять роль центростремительной
    силы.

    Закон
    Био-Савара-Лапласа служит для расчёта
    магнитных полей (определения
    ),
    создаваемых
    проводниками с током.

    Согласно
    закону Био-Савара-Лапласа, каждый
    направленный по току элемент проводника

    создаёт
    в точке, находящейся на расстоянии

    от
    этого элемента, магнитное поле, индукция
    которого определяется соотношением:

    .

    (5)

    где
    Гн/м – магнитная постоянная;µ
    – магнитная проницаемость среды.

    Рис.
    3. К закону Био-Савара-Лапласа

    Направление

    совпадает
    с направлением векторного произведения
    ,
    т.е.
    перпендикулярен
    плоскости, в которой лежат векторы
    и.
    Одновременно
    является
    касательной к силовой линии, направление
    которой можно определить по правилу
    буравчика: если поступательное движение
    острия буравчика направить по току, то
    направление вращения рукоятки определит
    направление силовой линии магнитного
    поля (рис. 3).

    Чтобы
    найти магнитное поле, создаваемое всем
    проводником, нужно применить принцип
    суперпозиции полей:

    .

    (6)

    Например,
    вычислим магнитную индукцию в центре
    кругового тока (рис. 4).

    Рис.
    4. К расчёту поля в центре кругового тока

    Для
    кругового тока
    и,
    поэтому соотношение (5) в скалярной форме
    имеет вид:

    .

    (7)

    Все
    элементы

    создадут
    в т. O
    магнитные
    поля с одинаковым направлением
    ,
    поэтому результирующая магнитная
    индукция

    .

    (8)

    Закон
    полного тока (теорема о циркуляции
    магнитной индукции) является ещё одним
    законом для расчёта магнитных полей.

    Закон
    полного тока для магнитного поля в
    вакууме имеет вид:

    .

    (9)

    где
    Bl
    проекция

    на
    элемент проводника
    ,
    направленный по току.

    Циркуляция
    вектора магнитной индукции по любому
    замкнутому контуру равна произведению
    магнитной постоянной на алгебраическую
    сумму токов, охватываемых этим контуром.

    Теорема
    Остроградского-Гаусса для магнитного
    поля выглядит следующим образом:

    .

    (10)

    где
    Bn
    проекция
    вектора

    на
    нормаль

    к
    площадке dS.

    Поток
    вектора магнитной индукции через
    произвольную замкнутую поверхность
    равен нулю.

    Характер
    магнитного поля следует из формул (9),
    (10).

    Условием
    потенциальности электрического поля
    является равенство нулю циркуляции
    вектора напряженности.

    Потенциальное
    электрическое поле порождается
    неподвижными электрическими зарядами;
    силовые линии поля не замкнуты, начинаются
    на положительных зарядах и кончаются
    на отрицательных.

    Из
    формулы (9) мы видим, что в магнитном поле
    циркуляция вектора магнитной индукции
    отлична от нуля, следовательно, магнитное
    поле потенциальным не является.

    Из
    соотношения (10) следует, что магнитных
    зарядов, способных создавать потенциальные
    магнитные поля, не существует. (В
    электростатике аналогичная теорема
    тлеет вид
    .

    Магнитные
    силовые линии замыкаются сами на себя.
    Такое поле называется вихревым. Таким
    образом, магнитное поле – это вихревое
    поле. Направление силовых линий поля
    определяется правилом буравчика. У
    прямолинейного бесконечно длинного
    проводника с током силовые линии имеют
    вид концентрических окружностей,
    охватывающих проводник (рис. 3).

    studfile.net

    ЛОРЕНЦА СИЛА — это… Что такое ЛОРЕНЦА СИЛА?

    — сила, действующая на точечный электрич. заряд во внешнем эл.-магн. поле. Выражение для Л. с. было получено в кон. 19 в. X. А. Лоренцем путём обобщения опытных данных. В Гаусса системе единиц Л. с. F определяется выражением

    2554-177.jpg

    где Е — напряжённость электрич. поля, В магн. индукция, q — величина заряда, v — его скорость относительно системы координат, в к-рой вычисляются величины F, Е и В. Первый член в (1) — сила, действующая на заряд в электрич. поле, второй — в магн. поле. Магн. часть Л. с. подобна силе Кориолиса в механике (если поле В сопоставить с вектором угл. скорости соответствующей системы отсчёта) — она действует лишь на движущийся заряд в направлении, перпендикулярном его скорости, и, т. о., не совершает работы над зарядом, оставляя неизменной его энергию и меняя лишь направление импульса.

    Во взаимно ортогональных однородных статич. электрич. и магн. полях при 2554-178.jpg существует класс движений заряж. частиц, для к-рых Л. с. обращается в нуль,- это движения с пост. скоростью

    2554-179.jpg

    где скорость V0 произвольна. Скорость 2554-180.jpg наз. скоростью дрейфа заряж. частиц в скрещённых Е-, B- полях. Соотношение (2) определяет также скорости инерциальных систем отсчёта, в к-рых в соответствии с преобразованиями Лоренца для эл.-магн. поля электрич. поле обращается в нуль.

    Лит.: Лоренц Г. А., Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, пер. с англ., 2 изд., М., 1956; Беккер Р., Электронная теория, пер. с нем., Л.-М., 1936; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 7 изд., М.. 1988. М. А. Миллер, Е. В. Суворов.


    Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.
    Главный редактор А. М. Прохоров.
    1988.

    dic.academic.ru

    Сила Лоренца — Википедия. Что такое Сила Лоренца

    Сила Лоренца — сила, с которой электромагнитное поле согласно классической (неквантовой) электродинамике действует на точечную заряженную частицу. Иногда силой Лоренца называют силу, действующую на движущийся со скоростью v{\displaystyle \mathbf {v} } заряд q {\displaystyle q\ } лишь со стороны магнитного поля, нередко же полную силу — со стороны электромагнитного поля вообще[1], иначе говоря, со стороны электрического E{\displaystyle \mathbf {E} } и магнитного B{\displaystyle \mathbf {B} } полей. В Международной системе единиц (СИ) выражается как:

    F=q(E+[v×B]).{\displaystyle \mathbf {F} =q\left(\mathbf {E} +[\mathbf {v} \times \mathbf {B} ]\right).}

    Названа в честь голландского физика Хендрика Лоренца, который вывел выражение для этой силы в 1892 году. За три года до Лоренца правильное выражение было найдено О. Хевисайдом[2].

    Макроскопическим проявлением силы Лоренца является сила Ампера.

    Для силы Лоренца, так же как и для сил инерции, третий закон Ньютона не выполняется. Лишь переформулировав этот закон Ньютона как закон сохранения импульса в замкнутой системе из частиц и электромагнитного поля, можно восстановить его справедливость для сил Лоренца[3].

    Уравнение (единицы СИ)

    Заряженная частица

    {\displaystyle \mathbf {F} =q\left(\mathbf {E} +[\mathbf {v} \times \mathbf {B} ]\right).}

    Сила F{\displaystyle \mathbf {F} }, действующая на частицу с электрическим зарядом q{\displaystyle q}, движущуюся со скоростью v{\displaystyle \mathbf {v} }, во внешнем электрическом E{\displaystyle \mathbf {E} } и магнитном B{\displaystyle \mathbf {B} } полях, такова:

    F=q(E+v×B),{\displaystyle \mathbf {F} =q(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} ),}

    где ×{\displaystyle \times } — векторное произведение. Все величины, выделенные жирным, являются векторами. Более явно:

    F(r,t,q)=qE(r,t)+qr˙×B(r,t),{\displaystyle \mathbf {F} (\mathbf {r} ,t,q)=q\mathbf {E} (\mathbf {r} ,t)+q\mathbf {\dot {r}} \times \mathbf {B} (\mathbf {r} ,t),}

    где r{\displaystyle \mathbf {r} } — радиус-вектор заряженной частицы, t{\displaystyle t} — время, точкой обозначена производная по времени.

    Непрерывное распределение заряда

    Для непрерывного распределения заряда, сила Лоренца принимает вид:

    dF=dq(E+v×B),{\displaystyle d\mathbf {F} =dq\left(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right),}

    где dF{\displaystyle d\mathbf {F} } — сила, действующая на маленький элемент dq{\displaystyle dq}.

    Ковариантная запись

    4-сила выражается через вектор 4-скорости частицы по формуле

    Fμ=qFνμuν,{\displaystyle {\mathcal {F}}^{\mu }=qF^{\nu \mu }u_{\nu },}

    где Fμ{\displaystyle {\mathcal {F}}^{\mu }} — 4-сила, q{\displaystyle q} — заряд частицы, Fνμ{\displaystyle F^{\nu \mu }} — тензор электромагнитного поля, uν{\displaystyle u_{\nu }} — 4-скорость.

    Частные случаи

    {\displaystyle u_{\nu }} Направление движения частицы в зависимости от её заряда при векторе магнитной индукции, перпендикулярном вектору скорости (к нам из плоскости рисунка, перпендикулярно ей)

    В однородном магнитном поле, направленном перпендикулярно вектору скорости, под действием силы Лоренца заряженная частица будет равномерно двигаться по окружности постоянного радиуса r{\displaystyle r} (называемого также гирорадиусом). Сила Лоренца в этом случае является центростремительной силой:

    СГС СИ
    mv2r=|q|cvB⇒r=cm|q|⋅vB{\displaystyle {mv^{2} \over r}={|q| \over c}vB\Rightarrow r={cm \over |q|}\cdot {v \over B}}
    mv2r=|q|vB⇒r=m|q|⋅vB{\displaystyle {mv^{2} \over r}=|q|vB\Rightarrow r={m \over |q|}\cdot {v \over B}}

    Работа силы Лоренца будет равна нулю, поскольку векторы силы и скорости всегда ортогональны. При скорости v {\displaystyle v\ }, намного меньшей скорости света, круговая частота ω {\displaystyle \omega \ } не зависит от v {\displaystyle v\ }:

    СГС СИ
    ω=|q|Bmc{\displaystyle \omega ={|q|B \over mc}}
    ω=|q|Bm{\displaystyle \omega ={|q|B \over m}}

    Если заряженная частица движется в магнитном поле так, что вектор скорости v {\displaystyle v\ } составляет с вектором магнитной индукции B{\displaystyle \mathbf {B} } угол α {\displaystyle \alpha \ }, то траекторией движения частицы является винтовая линия с радиусом r {\displaystyle r\ } и шагом винта h {\displaystyle h\ }:

    СГС СИ
    r=mc|q|⋅vsin⁡αB{\displaystyle r={mc \over |q|}\cdot {v\sin \alpha \over B}},
    h=2πB⋅mc|q|⋅vcos⁡α{\displaystyle h={2\pi \over B}\cdot {mc \over |q|}\cdot v\cos \alpha }
    r=m|q|⋅vsin⁡αB{\displaystyle r={m \over |q|}\cdot {v\sin \alpha \over B}},
    h=2πB⋅m|q|⋅vcos⁡α{\displaystyle h={2\pi \over B}\cdot {m \over |q|}\cdot v\cos \alpha }

    Использование

    Эксперимент, показывающий воздействие силы Лоренца на заряженные частицы
    {\displaystyle h={2\pi  \over B}\cdot {m \over Пучок электронов, движущихся по круговой траектории под воздействием магнитного поля. Свечение вызвано возбуждением атомов остаточного газа в баллоне

    См. также

    Примечания

    1. ↑ Такая двойственность применения термина «сила Лоренца», очевидно, объясняется историческими причинами: дело в том, что сила, действующая на точечный заряд со стороны только электрического поля была известна задолго до Лоренца — Закон Кулона был открыт в 1785 году. Лоренц же получил общую формулу для действия и электрического и магнитного полей, отличающуюся от прежней как раз выражением для магнитного поля. Поэтому то и другое, вполне логично, называют его именем.
    2. Болотовский Б. М. Оливер Хевисайд. — Москва: Наука, 1985. — С. 43-44. — 260 с.
    3. Матвеев А. Н. Механика и теория относительности. — 3-е изд. — М. Высшая школа 1976. — С. 132.

    wiki.sc

    Отправить ответ

    avatar
      Подписаться  
    Уведомление о