Закрыть

Основные законы электротехники для цепей постоянного тока: 1.3. Основные законы цепей постоянного тока

1.3. Основные законы цепей постоянного тока

Расчет и анализ электрических цепей производится с использованием закона Ома, первого и второго законов Кирхгофа. На основе этих законов устанавливается взаимосвязь между значениями токов, напряжений, ЭДС всей электрической цепи и отдельных ее участков и параметрами элементов, входящих в состав этой цепи.

Закон Ома для участка цепи

Соотношение между током I, напряжением UR и сопротивлением R участка аb электрической цепи (рис. 1.3) выражается законом Ома

Рис. 1.3

(1.1)

или UR = RI.

В этом случае UR = RI – называют напряжением или падением напряжения на резисторе R, а – током в резисторе R.

При расчете электрических цепей иногда удобнее пользоваться не сопротивлением R, а величиной обратной сопротивлению, т.е. электрической проводимостью:

.

В этом случае закон Ома для участка цепи запишется в виде:

I = Uq.

Закон Ома для всей цепи

Этот закон определяет зависимость между ЭДС Е источника питания с внутренним сопротивлением r0 (рис. 1.3), током I электрической цепи и общим эквивалентным сопротивлением RЭ = r0 + R всей цепи:

(1.2)

.

Сложная электрическая цепь содержит, как правило, несколько ветвей, в которые могут быть включены свои источники питания и режим ее работы не может быть описан только законом Ома. Но это можно выполнить на основании первого и второго законов Кирхгофа, являющихся следствием закона сохранения энергии.

Первый закон Кирхгофа

В любом узле электрической цепи алгебраическая сумма токов равна нулю

(1.3)

,

где m – число ветвей подключенных к узлу.

При записи уравнений по первому закону Кирхгофа токи, направленные к узлу, берут со знаком «плюс», а токи, направленные от узла – со знаком «минус».

Например, для узла а (см. рис. 1.2) I — I1 — I2 = 0.

Второй закон Кирхгофа

В любом замкнутом контуре электрической цепи алгебраическая сумма ЭДС равна алгебраической сумме падений напряжений на всех его участках

(1.4)

,

где n – число источников ЭДС в контуре; m – число элементов с сопротивлением Rк в контуре; Uк = RкIк – напряжение или падение напряжения на к-м элементе контура.

Для схемы (рис. 1.2) запишем уравнение по второму закону Кирхгофа:

E = UR + U1.

Если в электрической цепи включены источники напряжений, то второй закон Кирхгофа формулируется в следующем виде: алгебраическая сумма напряжений на всех элементах контру, включая источники ЭДС равна нулю

(1.5)

.

При записи уравнений по второму закону Кирхгофа необходимо:

1) задать условные положительные направления ЭДС, токов и напряжений;

2) выбрать направление обхода контура, для которого записывается уравнение;

3) записать уравнение, пользуясь одной из формулировок второго закона Кирхгофа, причем слагаемые, входящие в уравнение, берут со знаком «плюс», если их условные положительные направления совпадают с обходом контура, и со знаком «минус», если они противоположны.

Запишем уравнения по II закону Кирхгофа для контуров электрической схемы (рис. 1.2):

контур I: E = RI + R1I1 + r0I,

контур II: R1I1 + R2I2 = 0,

контур III: E = RI + R2I2 + r0I.

В действующей цепи электрическая энергия источника питания преобразуется в другие виды энергии. На участке цепи с сопротивлением R в течение времени t при токе I расходуется электрическая энергия

(1.6)

W = I2Rt.

Скорость преобразования электрической энергии в другие виды представляет электрическую мощность

(1.7)

.

Из закона сохранения энергии следует, что мощность источников питания в любой момент времени равна сумме мощностей, расходуемой на всех участках цепи.

(1.8)

.

Это соотношение (1.8) называют уравнением баланса мощностей. При составлении уравнения баланса мощностей следует учесть, что если действительные направления ЭДС и тока источника совпадают, то источник ЭДС работает в режиме источника питания, и произведение E I подставляют в (1.8) со знаком плюс. Если не совпадают, то источник ЭДС работает в режиме потребителя электрической энергии, и произведение E I подставляют в (1.8) со знаком минус. Для цепи, показанной на рис. 1.2 уравнение баланса мощностей запишется в виде:

EI = I2(r0 + R) + I12R1 + I22R2.

При расчете электрических цепей используются определенные единицы измерения. Электрический ток измеряется в амперах (А), напряжение – в вольтах (В), сопротивление – в омах (Ом), мощность – в ваттах (Вт), электрическая энергия – ватт-час (Вт-час) и проводимость – в сименсах (См)

Кроме основных единиц используют более мелкие и более крупные единицы измерения: миллиампер (1мA = 10–3А), килоампер (1кA = 103А), милливольт (1мВ = 10–3В), киловольт (1кВ = 103В), килоом (1кОм = 103Ом), мегаом (1мОм = 106Ом), киловатт (1кВт = 103Вт), киловатт-час (1кВт-час = 103 ватт-час).

Раздел 3. Основные законы электротехники

Раздел 3. Основные законы электротехники

Электрический ток. Закон Ома

    Если изолированный проводник поместить в электрическое поле E, то на свободные заряды q в проводнике будет действовать сила F=qE. В результате в проводнике возникает кратковременное перемещение свободных зарядов. Этот процесс закончится тогда, когда собственное электрическое поле зарядов, возникших на поверхности проводника, скомпенсирует полностью внешнее поле. Результирующее электростатическое поле внутри проводника будет равно нулю. Однако, в проводниках при определенных условиях может возникнуть непрерывное упорядоченное движение свободных носителей электрического заряда.

    Направленное движение заряженных частиц называется электрическим током.
    За направление электрического тока принято направление движения положительных свободных зарядов. Для существования электрического тока в проводнике необходимо создать в нем электрическое поле.
    Количественной мерой электрического тока служит сила тока I – скалярная физическая величина, равная отношению заряда Δq, переносимого через поперечное сечение проводника (рис. 1) за интервал времени Δt, к этому интервалу времени: 
I=ΔqΔt.

    Если сила тока и его направление не изменяются со временем, то такой ток называется постоянным.
Рисунок 1.
    Упорядоченное движение электронов в металлическом проводнике и ток I. S – площадь поперечного сечения проводника, E – электрическое поле.

    В Международной системе единиц СИ сила тока измеряется в Амперах (А). Единица измерения тока 1А (ампер) устанавливается по магнитному взаимодействию двух параллельных проводников с током.
    Постоянный электрический ток может быть создан только в замкнутой цепи, в которой свободные носители заряда циркулируют по замкнутым траекториям. Электрическое поле в разных точках такой цепи неизменно во времени. Следовательно, электрическое поле в цепи постоянного тока имеет характер замороженного электростатического поля. Но при перемещении электрического заряда в электростатическом поле по замкнутой траектории, работа электрических сил равна нулю. Поэтому для существования постоянного тока необходимо наличие в электрической цепи устройства, способного создавать и поддерживать разности потенциалов на участках цепи за счет работы сил неэлектростатического происхождения.
Такие устройства называются источниками постоянного тока. Силы неэлектростатического происхождения, действующие на свободные носители заряда со стороны источников тока, называются сторонними силами.

    Природа сторонних сил может быть различной. В гальванических элементах или аккумуляторах они возникают в результате электрохимических процессов, в генераторах постоянного тока сторонние силы возникают при движении проводников в магнитном поле. Источник тока в электрической цепи играет ту же роль, что и насос, который необходим для перекачивания жидкости в замкнутой гидравлической системе.
Под действием сторонних сил электрические заряды движутся внутри источника тока против сил электростатического поля, благодаря чему в замкнутой цепи может поддерживаться постоянный электрический ток.
    При перемещении электрических зарядов по цепи постоянного тока сторонние силы, действующие внутри источников тока, совершают работу.
Физическая величина, равная отношению работы A сторонних сил при перемещении заряда q от отрицательного полюса источника тока к положительному к величине этого заряда, называется электродвижущей силой источника (ЭДС): ЭДС=ε=Aстq.
Таким образом, ЭДС определяется работой, совершаемой сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда. Электродвижущая сила, как и разность потенциалов, измеряется в Вольтах (В).
    При перемещении единичного положительного заряда по замкнутой цепи постоянного тока работа сторонних сил равна сумме ЭДС, действующих в этой цепи, а работа электростатического поля равна нулю.
    Цепь постоянного тока можно разбить на отдельные участки. Те участки, на которых не действуют сторонние силы (т. е. участки, не содержащие источников тока), называются однородными. Участки, включающие источники тока, называются неоднородными.
При перемещении единичного положительного заряда по некоторому участку цепи работу совершают как электростатические (кулоновские), так и сторонние силы. Работа электростатических сил равна разности потенциалов Δϕ12=ϕ1−ϕ2 между начальной (1) и конечной (2) точками неоднородного участка. Работа сторонних сил равна по определению электродвижущей силе E, действующей на данном участке. Поэтому полная работа равна U12=ϕ1−ϕ2+E.
    Величину U12 принято называть напряжением на участке цепи 1–2. В случае однородного участка напряжение равно разности потенциалов U12=ϕ1−ϕ2.
    Немецкий физик Георг Симон Ом в 1826 году экспериментально установил, что сила тока I, текущего по однородному металлическому проводнику (т. е. проводнику, в котором не действуют сторонние силы), пропорциональна напряжению U на концах проводника: I=1RU, U=IR, где R = const.
    Величину R принято называть электрическим сопротивлением. Проводник, обладающий электрическим сопротивлением, называется резистором. 

Данное соотношение выражает закон Ома для однородного участка цепи: сила тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника.
    В СИ единицей электрического сопротивления проводников служит Ом (Ом). Сопротивлением в 1 Ом обладает такой участок цепи, в котором при напряжении 1 Вольт возникает ток силой 1 Ампер.
    Проводники, подчиняющиеся закону Ома, называются линейными. Графическая зависимость силы тока I от напряжения U (такие графики называются вольт-амперными характеристиками, сокращенно ВАХ) изображается прямой линией, проходящей через начало координат. Следует отметить, что существует много материалов и устройств, не подчиняющихся закону Ома, например, полупроводниковый диод или газоразрядная лампа. Даже у металлических проводников при токах достаточно большой силы наблюдается отклонение от линейного закона Ома, так как электрическое сопротивление металлических проводников растет с ростом температуры.
    Для участка цепи, содержащего ЭДС, закон Ома записывается в следующей форме: IR=U12=ϕ1−ϕ2+E=Δϕ12+E, I=UR. Это соотношение принято называть обобщенным законом Ома или законом Ома для неоднородного участка цепи.
На рис. 1.8.2 изображена замкнутая цепь постоянного тока. Участок цепи (cd) является однородным.
Рисунок 2.
Цепь постоянного тока

По закону Ома IR=Δϕcd.
Участок (ab) содержит источник тока с ЭДС, равной E.
По закону Ома для неоднородного участка Ir=Δϕab+E.
Сложив оба равенства, получим: I(R+r)=Δϕcd+Δϕab+E, но Δϕcd=Δϕba=−Δϕab.
Поэтому: I=ER+r. Эта формула выражает закон Ома для полной цепи: сила тока в полной цепи равна электродвижущей силе источника, деленной на сумму сопротивлений однородного и неоднородного участков цепи (внутреннего сопротивления источника).
Сопротивление r неоднородного участка на рис. 2 можно рассматривать как внутреннее сопротивление источника тока. В этом случае участок (ab) на рис. 2 является внутренним участком источника. Если точки a и b замкнуть проводником, сопротивление которого мало по сравнению с внутренним сопротивлением источника (R ≪r), тогда в цепи потечет ток короткого замыкания Iкз=Er.
    Сила тока короткого замыкания – максимальная сила тока, которую можно получить от данного источника с электродвижущей силой E и внутренним сопротивлением r. У источников с малым внутренним сопротивлением ток короткого замыкания может быть очень велик и вызывать разрушение электрической цепи или источника. Например, у свинцовых аккумуляторов, используемых в автомобилях, сила тока короткого замыкания может составлять несколько сотен ампер. Особенно опасны короткие замыкания в осветительных сетях, питаемых от подстанций (тысячи ампер). Чтобы избежать разрушительного действия таких больших токов, в цепь включаются предохранители или специальные автоматы защиты сетей.
    В ряде случаев для предотвращения опасных значений силы тока короткого замыкания к источнику последовательно подсоединяется некоторое внешнее сопротивление. Тогда сопротивление r равно сумме внутреннего сопротивления источника и внешнего сопротивления, и при коротком замыкании сила тока не окажется чрезмерно большой.
    Если внешняя цепь разомкнута, то Δϕba=−Δϕab=E, т. е. разность потенциалов на полюсах разомкнутой батареи равна ее ЭДС. Если внешнее нагрузочное сопротивление R включено и через батарею протекает ток I, разность потенциалов на ее полюсах становится равной Δϕba=E−Ir.

    На рис. 3 дано схематическое изображение источника постоянного тока с ЭДС равной E и внутренним сопротивлением r в трех режимах: «холостой ход», работа на нагрузку и режим короткого замыкания (к. з.). Указаны напряженность E электрического поля внутри батареи и силы, действующие на положительные заряды:F, э – электрическая сила и F−→ст – сторонняя сила. В режиме короткого замыкания электрическое поле внутри батареи исчезает.
Рисунок 3.
    Схематическое изображение источника постоянного тока: 1 – батарея разомкнута; 2 – батарея замкнута на внешнее сопротивление R; 3 – режим короткого замыкания.

    Для измерения напряжений и токов в электрических цепях постоянного тока используются специальные приборы – вольтметры и амперметры.
    Вольтметр предназначен для измерения разности потенциалов, приложенной к его клеммам. Он подключается параллельно участку цепи, на котором производится измерение разности потенциалов. Любой вольтметр обладает некоторым внутренним сопротивлением RВ. Для того, чтобы вольтметр не вносил заметного перераспределения токов при подключении к измеряемой цепи, его внутреннее сопротивление должно быть велико по сравнению с сопротивлением того участка цепи, к которому он подключен. Для цепи, изображенной на рис. 4, это условие записывается в виде: RВ≫R1. Это условие означает, что ток IВ=Δϕcd/RВ, протекающий через вольтметр, много меньше тока I=Δϕcd/R1, который протекает по тестируемому участку цепи.
    Поскольку внутри вольтметра не действуют сторонние силы, разность потенциалов на его клеммах совпадает по определению с напряжением. Поэтому можно говорить, что вольтметр измеряет напряжение.
    Амперметр предназначен для измерения силы тока в цепи. Амперметр включается последовательно в разрыв электрической цепи, чтобы через него проходил весь измеряемый ток. Амперметр также обладает некоторым внутренним сопротивлением RА. В отличие от вольтметра, внутреннее сопротивление амперметра должно быть достаточно малым по сравнению с полным сопротивлением всей цепи. Для цепи на рис. 4 сопротивление амперметра должно удовлетворять условию RА≪(r+R1+R2), чтобы при включении амперметра ток в цепи не изменялся.
    Измерительные приборы – вольтметры и амперметры – бывают двух видов: стрелочные (аналоговые) и цифровые. Цифровые электроизмерительные приборы представляют собой сложные электронные устройства. Обычно цифровые приборы обеспечивают более высокую точность измерений.
Рисунок 4.
Включение амперметра (А) и вольтметра (В) в электрическую цепь

Электрический заряд. Закон Кулона

    Подобно понятию гравитационной массы тела в механике Ньютона, понятие заряда в электродинамике является первичным, основным понятием.
    Электрический заряд – это физическая величина, характеризующая свойство частиц или тел вступать в электромагнитные силовые взаимодействия. Электрический заряд обычно обозначается буквами q или Q. Совокупность всех известных экспериментальных фактов позволяет сделать следующие выводы:

  • Существует два рода электрических зарядов, условно названных положительными и отрицательными.
  • Заряды могут передаваться (например, при непосредственном контакте) от одного тела к другому. В отличие от массы тела электрический заряд не является неотъемлемой характеристикой данного тела. Одно и то же тело в разных условиях может иметь разный заряд.
  • Одноименные заряды отталкиваются, разноименные – притягиваются. В этом также проявляется принципиальное отличие электромагнитных сил от гравитационных. Гравитационные силы всегда являются силами притяжения.

Одним из фундаментальных законов природы является экспериментально установленный закон сохранения электрического заряда. В изолированной системе алгебраическая сумма зарядов всех тел остается постоянной:

q1 + q2 + q3 + … +qn = const.
Закон сохранения электрического заряда утверждает, что в замкнутой системе тел не могут наблюдаться процессы рождения или исчезновения зарядов только одного знака.
    С современной точки зрения, носителями зарядов являются элементарные частицы. Все обычные тела состоят из атомов, в состав которых входят положительно заряженные протоны, отрицательно заряженные электроны и нейтральные частицы – нейтроны. Протоны и нейтроны входят в состав атомных ядер, электроны образуют электронную оболочку атомов. Электрические заряды протона и электрона по модулю в точности одинаковы и равны элементарному заряду e.  В нейтральном атоме число протонов в ядре равно числу электронов в оболочке. Это число называется атомным номером. Атом данного вещества может потерять один или несколько электронов или приобрести лишний электрон. В этих случаях нейтральный атом превращается в положительно или отрицательно заряженный ион. Заряд может передаваться от одного тела к другому только порциями, содержащими целое число элементарных зарядов. Таким образом, электрический заряд тела – дискретная величина:

    Физические величины, которые могут принимать только дискретный ряд значений, называются квантованными. Элементарный заряд e является квантом (наименьшей порцией) электрического заряда. Следует отметить, что в современной физике элементарных частиц предполагается существование так называемых кварков – частиц с дробным зарядом и Однако, в свободном состоянии кварки до сих пор наблюдать не удалось.
    В обычных лабораторных опытах для обнаружения и измерения электрических зарядов используется электрометр (или электроскоп) – прибор, состоящий из металлического стержня и стрелки, которая может вращаться вокруг горизонтальной оси (рис. 4). Стержень со стрелкой изолирован от металлического корпуса. При соприкосновении заряженного тела со стержнем электрометра, электрические заряды одного знака распределяются по стержню и стрелке. Силы электрического отталкивания вызывают поворот стрелки на некоторый угол, по которому можно судить о заряде, переданном стержню электрометра.
Рисунок 4.
Перенос заряда с заряженного тела на электрометр

    Электрометр является достаточно грубым прибором; он не позволяет исследовать силы взаимодействия зарядов. Впервые закон взаимодействия неподвижных зарядов был открыт французским физиком Шарлем Кулоном в 1785 г. В своих опытах Кулон измерял силы притяжения и отталкивания заряженных шариков с помощью сконструированного им прибора – крутильных весов (рис. 5), отличавшихся чрезвычайно высокой чувствительностью. Так, например, коромысло весов поворачивалось на 1° под действием силы порядка 10–9 Н.
Идея измерений основывалась на блестящей догадке Кулона о том, что если заряженный шарик привести в контакт с точно таким же незаряженным, то заряд первого разделится между ними поровну. Таким образом, был указан способ изменять заряд шарика в два, три и т. д. раз. В опытах Кулона измерялось взаимодействие между шариками, размеры которых много меньше расстояния между ними. Такие заряженные тела принято называть точечными зарядами.
    Точечным зарядом называют заряженное тело, размерами которого в условиях данной задачи можно пренебречь.
Рисунок 5.
Прибор Кулона

На основании многочисленных опытов Кулон установил следующий закон: Силы взаимодействия неподвижных зарядов прямо пропорциональны произведению модулей зарядов и обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними:

Силы взаимодействия подчиняются третьему закону Ньютона:


. Они являются силами отталкивания при одинаковых знаках зарядов и силами притяжения при разных знаках (рис. 6). Взаимодействие неподвижных электрических зарядов называют электростатическим или кулоновским взаимодействием. Раздел электродинамики, изучающий кулоновское взаимодействие, называют электростатикой.
    Закон Кулона справедлив для точечных заряженных тел. Практически закон Кулона хорошо выполняется, если размеры заряженных тел много меньше расстояния между ними.
    Коэффициент пропорциональности k в законе Кулона зависит от выбора системы единиц. В Международной системе СИ за единицу заряда принят кулон (Кл).
    Кулон – это заряд, проходящий за 1 с через поперечное сечение проводника при силе тока 1 А. Единица силы тока (Ампер) в СИ является наряду с единицами длины, времени и массы основной единицей измерения.
Коэффициент k в системе СИ обычно записывают в виде:

Где – электрическая постоянная.

    В системе СИ элементарный заряд e равен: . 
Рисунок 6.
Силы взаимодействия одноименных и разноименных зарядов

Опыт показывает, что силы кулоновского взаимодействия подчиняются принципу суперпозиции:
Если заряженное тело взаимодействует одновременно с несколькими заряженными телами, то результирующая сила, действующая на данное тело, равна векторной сумме сил, действующих на это тело со стороны всех других заряженных тел.

Рис. 7  поясняет принцип суперпозиции на примере электростатического взаимодействия трех заряженных тел.
.   Рисунок 7.Принцип суперпозиции электростатических сил

    Принцип суперпозиции является фундаментальным законом природы. Однако, его применение требует определенной осторожности, в том случае, когда речь идет о взаимодействии заряженных тел конечных размеров (например, двух проводящих заряженных шаров 1 и 2). Если к системе из двух заряженных шаров поднести третий заряженный шар, то взаимодействие между 1 и 2 изменится из-за перераспределения зарядов.
    Принцип суперпозиции утверждает, что при заданном (фиксированном) распределении зарядов на всех телах силы электростатического взаимодействия между любыми двумя телами не зависят от наличия других заряженных тел.

Правила Кирхгофа для разветвленных цепей

    Для упрощения расчетов сложных электрических цепей, содержащих неоднородные участки, используются правила Кирхгофа, которые являются обобщением закона Ома на случай разветвленных цепей.
    В разветвленных цепях можно выделить узловые точки (узлы), в которых сходятся не менее трех проводников (рис. 8). Токи, втекающие в узел, принято считать положительными; вытекающие из узла – отрицательными.
Рисунок 8.
Узел электрической цепи. I1, I2 > 0; I3, I4 < 0.

В узлах цепи постоянного тока не может происходить накопление зарядов. Отсюда следует первое правило Кирхгофа: Алгебраическая сумма сил токов для каждого узла в разветвленной цепи равна нулю: I1 + I2 + I3 + … + In = 0.
Первое правило Кирхгофа является следствием закона сохранения электрического заряда.
В разветвленной цепи всегда можно выделить некоторое количество замкнутых путей, состоящих из однородных и неоднородных участков. Такие замкнутые пути называются контурами. На разных участках выделенного контура могут протекать различные токи. На рис. 9  представлен простой пример разветвленной цепи. Цепь содержит два узла a и d, в которых сходятся одинаковые токи; поэтому только один из узлов является независимым (a или d).
Рисунок 9.
Пример разветвленной электрической цепи. Цепь содержит один независимый узел (a или d) и два независимых контура (например,abcd и adef).

    В цепи можно выделить три контура abcd, adef и abcdef. Из них только два являются независимыми (например, abcd и adef), так как третий не содержит никаких новых участков.
Второе правило Кирхгофа является следствием обобщенного закона Ома.
Запишем обобщенный закон Ома для участков, составляющих один из контуров цепи, изображенной на рис. 9, например, abcd. Для этого на каждом участке нужно задатьположительное направление тока и положительное направление обхода контура. При записи обобщенного закона Ома для каждого из участков необходимо соблюдать определенные «правила знаков», которые поясняются на рис. 10.

Рисунок 10.

«Правила знаков»


Для участков контура abcd обобщенный закон Ома записывается в виде:
Для участка bc: I1R1 = Δφbc – 1.
Для участка da: I2R2 = Δφda – 2.

Складывая левые и правые части этих равенств и принимая во внимание, что

Δφbc = – Δφda, получим: I1R1 + I2R2 = Δφbc + Δφda – 1 + 2 = –1 – 2.
Аналогично, для контура adef можно записать: – I2R2 + I3R3 = 2 + 3.
    Второе правило Кирхгофа можно сформулировать так: алгебраическая сумма произведений сопротивления каждого из участков любого замкнутого контура разветвленной цепи постоянного тока на силу тока на этом участке равна алгебраической сумме ЭДС вдоль этого контура.
    Первое и второе правила Кирхгофа, записанные для всех независимых узлов и контуров разветвленной цепи, дают в совокупности необходимое и достаточное число алгебраических уравнений для расчета значений напряжений и сил токов в электрической цепи. Для цепи, изображенной на

рис. 10, система уравнений для определения трех неизвестных токов I1, I2 иI3 имеет вид: I1R1 + I2R2 = – 1 – 2, – I2R2 + I3R3 = 2 + 3, 

– I1 + I2 + I3 = 0.
    Таким образом, правила Кирхгофа сводят расчет разветвленной электрической цепи к решению системы линейных алгебраических уравнений. Это решение не вызывает принципиальных затруднений, однако, бывает весьма громоздким даже в случае достаточно простых цепей. Если в результате решения сила тока на каком-то участке оказывается отрицательной, то это означает, что ток на этом участке идет в направлении, противоположном выбранному положительному направлению.

    Ссылки на используемые ресурсы:

http://elektromaster.org/osnovnyie-zakonyi-elektrotehniki.html

http://www.sxemotehnika.ru/zakon-oma-dlya-uchastka-tsepi.html

Список всех основных законов и теорем об электричестве

Дипали Чаудхари

В этом посте я делюсь списком основных электрических законов и теорем. Перечисление этих законов и теорем будет полезно для студентов-электриков.

Все эти различные законы и теоремы относятся к исследованиям в области электротехники и электроники.

Перед этой статьей я объяснил концепцию электрической цепи. Они используются для решения электрической сети.

Чтобы решить эти электрические цепи, вам также необходимо применить несколько электрических законов и теорем, чтобы вы могли вычислить требуемые значения для различных параметров.

Некоторые законы применимы к системам переменного и постоянного тока.

Давайте рассмотрим самые важные электрические законы, теоремы и правила, один за другим.

Содержание

Каковы основные законы электротехники?

Здесь перечислены 13 наиболее важных законов в области электротехники и электроники.

1. Закон Ома

Узнайте здесь подробно, электрический закон Ома

Вот простой калькулятор для расчета тока по сопротивлению и напряжению с использованием закона Ома.

2. Электрические и магнитные цепи Закон Кирхгофа

Существует два типа закона Кирхгофа.

  • Закон Кирхгофа о токах
  • Закон Кирхгофа о напряжении

Узнайте больше о законе Кирхгофа. Я объяснил с приложениями.

3. Закон Электроэлектрического нагрева Джоула

  • Первый закон джоул
  • Второй закон Джоул

4. Закон о моментах Ньютона

  • . Ньютона
  • Третий закон Ньютона

Примечание: Это законы физики, которые также полезны в электрике.

5. Закон электростатики (Колумба)

  • Первый закон электростатики
  • Second Law or Coloumb Law of Electrostatic

6. Faraday’s Law Of Electromagnetic Induction

  • First Law of Faraday
  • Second Law Faraday
  • Third Law or Lenz’s Law of Faraday

7. Biot Savart Закон электрического и магнитного поля

8. Круговой закон Ампера

9. Закон Гаусса

0028

12. Закон Хопкинсона

13. Закон Видемана–Франца

Этот список электрических законов применим как к электрической, так и к магнитной цепи.

Теоремы об электрических и электронных сетях

В электрических и электронных схемах теоремы помогают упростить и проанализировать сеть.

В основном эти теоремы полезны для источников постоянного тока.

Вот список из 9 теорем.

  1. Superposition Theorem
  2. Thevenin Theorem
  3. Norton Theorem
  4. Millman’s Theorem
  5. Reciprocity Theorem
  6. Compensation Theorem
  7. Maximum power transfer Theorem
  8. Star-Delta transformation Theorem
  9. Теорема о преобразовании звезда-треугольник
Правило электрических машин

Наиболее важным правилом при изучении электрических машин является правило Флеминга. В основном это правило используется для двигателей и генераторов.

Ниже приведены два правила Флеминга для машины:

  • Правило правой руки Флеминга
  • Правило левой руки Флеминга

Первое правило правой руки. И второе правило левой руки применимо к двигателям.

Эта статья посвящена перечислению различных основных законов и теорем электричества. Я объясню каждый закон и теорему в своих следующих статьях.

Готовы к онлайн-тесту:

Если вы готовы пройти онлайн-викторину, вы можете напрямую присоединиться к викторине по законам об электротехнике.

Спасибо за внимание!

Проверьте свои знания и потренируйтесь в онлайн-викторине БЕСПЛАТНО!

Практика сейчас »

 

Дипали Чаудхари

Я получил степень магистра в области электроэнергетики. Я работаю и пишу технические руководства по ПЛК, программированию MATLAB и электротехнике на портале DipsLab. com.

Мне очень приятно делиться своими знаниями в этом блоге. И иногда я углубляюсь в программирование на Python.

2.1: Основная терминология и законы электричества

  1. Последнее обновление
  2. Сохранить как PDF
  • Идентификатор страницы
    406376
    • Дэвид Харви
    • Университет ДеПау

    Ток, \(I\), представляет собой движение заряда во времени и выражается в амперах, \(A\), где 1 ампер эквивалентен 1 кулону/сек. В этом разделе мы рассмотрим соглашение, используемое для описания токов в электрических цепях, и рассмотрим четыре закона электричества.

    Обычные токи

    Если мы соединим один конец провода с положительной клеммой батареи, а другой конец соединим с отрицательной клеммой той же батареи, то электроны будут двигаться по проводу, и по проводу будет течь ток. Электроны движутся от отрицательной клеммы батареи по проводу к положительной клемме батареи. Однако направление тока проходит от положительной клеммы батареи к отрицательной клемме батареи; то есть ток рассматривается как движение положительного заряда. Возможно, это покажется вам странным, но это просто отражение первоначального понимания тока, существовавшего до того, как был идентифицирован электрон. На рисунке \(\PageIndex{1}\) показана разница между этими двумя способами представления о текущем.

    Рисунок \(\PageIndex{1}\). Два описания тока в электрической цепи. Условное обозначение токов:

    Законы электричества

    В этой главе нам важны четыре основных закона электричества: закон Ома, законы Кирхгофа и степенной закон. Давайте кратко рассмотрим каждый.

    Закон Ома

    Закон Ома объясняет взаимосвязь между током, \(I\), измеряемым в амперах (\(A\)), и сопротивлением, \(R\), измеряемым в омах (\(\Omega\)) , и потенциал, \(V\), измеренный в вольтах (\(V\)), и записывается как

    \[V = I \times R \label{ohm} \]

    Напряжение измеряется между любыми двумя точками цепи с помощью вольтметра.

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *